Два друга выбирают фазу волновой функции независимо в разных точках: общий сдвиг фазы не меняет картину интерференции, а сдвиг в одном плече сдвигает полосы. Свободный пакет в новом выборе фазы выглядит отклонённым, пока не добавлено компенсирующее поле $A_\mu\to A_\mu-\partial_\mu\alpha/q$ в ковариантной производной $D_\mu=\partial_\mu+iqA_\mu$. Напряжённость $F_{\mu\nu}$ и фаза по замкнутой петле не зависят от выбора фазы.Two friends choose the phase of the wave function independently at different points: a common phase shift does not change the interference pattern, a shift in one path moves the fringes. A free packet looks deflected in the new choice of the phase until the compensating field $A_\mu\to A_\mu-\partial_\mu\alpha/q$ is added in the covariant derivative $D_\mu=\partial_\mu+iqA_\mu$. The field strength $F_{\mu\nu}$ and the phase around a closed loop do not depend on the choice of the phase.
В книгеIn the book
Раздел «Стандартная модель»Section “The Standard Model”
АвторAuthor
Д. В. НаумовD. V. Naumov
ПримечаниеNote
Двухщелевая интерференция: точное решение параксиального уравнения (гауссовы пучки); частица на решётке с ковариантным лапласианом на связях (линиях Вильсона), точная эволюция диагонализацией гамильтониана; плоскость с трубкой потока, интегралы по контурам и по площади. Соглашения книги: ψ → e^{iα}ψ, A → A − ∂α/q, D = ∂ + iqA.Two-slit interference: the exact solution of the paraxial equation (Gaussian beams); a particle on a lattice with the covariant Laplacian built from the links (Wilson lines), exact time evolution by diagonalisation of the Hamiltonian; a plane with a flux tube, contour and area integrals. The book's conventions: ψ → e^{iα}ψ, A → A − ∂α/q, D = ∂ + iqA.